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2010년 10월 17일 (일) 09:32 판
이 항목의 스프링노트 원문주소
개요
- 편미분방정식
\({ \partial^2 u \over \partial t^2 } = v^2 \nabla^2 u\)
주요용어
- 각속도(circular frequency) \(\omega\)
- 파동수 (wavenumber) \(k\)
- 속도 \(v=\omega/k\)
- 진폭 amplitude 파동의 높이
- 위상
- dispersion relation
- 일반적인 파동을 기술하는 편미분방정식에 대하여 wave train \(u(x,t)=A\cos(kx-\omega t)\) 가 미분방정식의 해가 되기 위해 만족시켜야 하는 각속도(circular frequency) \(\omega\)와 파동수 (wavenumber) \(k\)의 관계
- 파동방정식의 경우는 \(k=v\omega\) 를 만족시킨다
경계조건과 초기조건
- 초기조건 (\(t=0\))
- 디리클레 경계조건
\(u(t,x=0)=u(t,x=a)=0\) - 노이만 경계조건
\(u_{x}(t,x=0)=u_{x}(t,x=a)=0\)
1차원에서의 일반해
- \(\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=v^2\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}\) 또는 \(\mu\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=T\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}\) (\(v=\sqrt{\frac{T}{\mu}}\))
- 일반해는 \(Y=f(x+vt)+g(x-vt)\)로 주어진다
- f는 왼쪽, g는 오른쪽으로 이동하는 파동이며, Y는 그 중첩으로 주어진다
(증명)
\(u=x+at\), \(v=x-at\)라 두자.
그러면 \(Y=f(u)+g(v)\)로 쓸 수 있다.
\(\frac{\partial Y}{\partial t}=\frac{\partial Y}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial t} +\frac{\partial Y}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial t}=f'(u)a+g'(v)(-a)=af'(u)-ag'(v)\)
\(W(u,v)=\frac{\partial Y}{\partial t}=af'(u)-ag'(v)\).
\(\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=\frac{\partial W}{\partial t}=\frac{\partial W}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial t} +\frac{\partial W}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial t}=af''(u)a-ag''(v)(-a)=a^2(f''(u)+g''(v))\)
\(\frac{\partial Y}{\partial x}=\frac{\partial Y}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial x} +\frac{\partial Y}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial x}=f'(u)+g'(v)\)
\(Z(u,v)=\frac{\partial Y}{\partial x}=f'(u)+g'(v)\)
\(\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}=\frac{\partial Z}{\partial x}=\frac{\partial Z}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial x} +\frac{\partial Z}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial x}=f''(u)+g''(v)\)
따라서
\(\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=a^2\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}=a^2(f''(u)+g''(v))\)■
변수분리
- 정상파
\(u(x,t)=X(x)T(t)\) 꼴로 표현되는 파동방정식의 해
- 경계조건 (양 끝점의 위치는 고정)
\( t>0\) 일 때, \(u(0,t)=u(L,t)=0\)
\(X''(x)=K_{n}X(x)\)
\(T'(t)=\beta K_{n}T(t)\)
여기서 \(K_{n}=-(\frac{n\pi}{L})^2, \n=1,2,3,\cdots\)
\(u(x,t)=e^{-k n^2 t} e^{ik nx}\) 는 위의 열방정식의 해이다.
- 초기조건 (\(t=0\)) 에서의 위치는 \(u(x,0)=f(x)\)
- 초기조건 (\(t=0\)) 에서의 속도는 \(u_t(x,0)=g(x)\)
평면파
- \(u(\mathbf{x},t) = A e^{i(\mathbf{k}\cdot\mathbf{x} - \omega t)}\)
맥스웰방정식
- 맥스웰방정식 으로부터 전기장이 파동방정식을 만족시킴을 알 수 있다
\( \nabla^2 \mathbf{E}= \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial^2 \mathbf{E}} {\partial t^2}\)
재미있는 사실
- Math Overflow http://mathoverflow.net/search?q=
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