"가까운 거리 상호작용이 있는 응집 전이 풀이"의 두 판 사이의 차이
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<math>P(m_1,\cdots,m_N)=\exp\left(-J\sum_i|m_i-m_{i+1}|+U\sum_i\delta_{m_i,0}\right)</math> | <math>P(m_1,\cdots,m_N)=\exp\left(-J\sum_i|m_i-m_{i+1}|+U\sum_i\delta_{m_i,0}\right)</math> | ||
| − | 입자의 개수가 보존되는 경우에는 관련된 조건이 덧붙여져야 합니다. 모양이 꼭 해밀토니안을 이용한 볼츠만 | + | 입자의 개수가 보존되는 경우에는 관련된 조건이 덧붙여져야 합니다. 모양이 꼭 해밀토니안을 이용한 볼츠만 성분(Boltzmann factor) 모양이죠. T<sub>mn</sub>=g(m,n)이므로 앞 글에서 T의 고유벡터를 구하는 문제를 g를 이용하여 다시 씁니다. |
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| + | <math>\sum_n \exp\left[-J|m-n|+\tfrac{U}{2}(\delta_{m,0}+\delta_{n,0})\right]\phi_n=\lambda_{\rm max}\phi_m</math> | ||
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| + | 이걸 어떻게 풀어야 하나 싶은데요, 고유벡터 | ||
2009년 11월 25일 (수) 12:27 판
이제 구체적으로 문제를 풀어봅시다. 얘기했듯이 다음과 같은 경우만 다룹니다. (또한 퓨개서티 z의 임계점, 즉 수렴반지름 zc는 1로 놓습니다. T만 보면 g에 적당한 상수를 곱해줌으로써 zc = 1로 만들 수 있습니다.)
\(g(m,n)=K(|m-n|)\sqrt{p(m)p(n)}\)
그리고 K와 p는 아래와 같습니다.
\(K(x)=e^{-Jx},\ p(m)=e^{U\delta_{m,0}}\)
그럼 정상상태는 아래와 같습니다.
\(P(m_1,\cdots,m_N)=\exp\left(-J\sum_i|m_i-m_{i+1}|+U\sum_i\delta_{m_i,0}\right)\)
입자의 개수가 보존되는 경우에는 관련된 조건이 덧붙여져야 합니다. 모양이 꼭 해밀토니안을 이용한 볼츠만 성분(Boltzmann factor) 모양이죠. Tmn=g(m,n)이므로 앞 글에서 T의 고유벡터를 구하는 문제를 g를 이용하여 다시 씁니다.
\(\sum_n \exp\left[-J|m-n|+\tfrac{U}{2}(\delta_{m,0}+\delta_{n,0})\right]\phi_n=\lambda_{\rm max}\phi_m\)
이걸 어떻게 풀어야 하나 싶은데요, 고유벡터