"대수적 베테 가설 풀이(algebraic Bethe ansatz)"의 두 판 사이의 차이

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* Takhtajan, L. A. “Introduction to Algebraic Bethe Ansatz.” In Exactly Solvable Problems in Condensed Matter and Relativistic Field Theory, edited by B. S. Shastry, S. S. Jha, and V. Singh, 175–219. Lecture Notes in Physics 242. Springer Berlin Heidelberg, 1985. http://link.springer.com/chapter/10.1007/3-540-16075-2_11.
 
* Takhtajan, L. A. “Introduction to Algebraic Bethe Ansatz.” In Exactly Solvable Problems in Condensed Matter and Relativistic Field Theory, edited by B. S. Shastry, S. S. Jha, and V. Singh, 175–219. Lecture Notes in Physics 242. Springer Berlin Heidelberg, 1985. http://link.springer.com/chapter/10.1007/3-540-16075-2_11.
 
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== 관련논문 ==
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* J. Fuksa, On the structure of Bethe vectors, arXiv:1606.00978 [math-ph], June 03 2016, http://arxiv.org/abs/1606.00978

2016년 6월 7일 (화) 17:50 판

하이젠베르크 스핀 1/2 XXX 고리 모형

해밀토니안

$$H_{i,j}=\frac{J}{4}(\sigma_i^x \sigma_{j}^x +\sigma_i^y \sigma_{j}^y + \sigma_i^z \sigma_{j}^z-I^{\otimes N})=\frac{J}{2}(P_{ij}-I^{\otimes N})$$ $P_{ij}$는 치환연산자

  • J>0 는 antiferromagnet 의 모형
  • J<0 는 ferromagnet 의 모형
  • 해밀토니안을 대각화하는 문제에 베테안싸쯔가 사용된다

R-matrix와 양-박스터 방정식

  • $V=\mathbb{C}^2$로 두자
  • $R(u): V \otimes V \to V \otimes V$ 를 다음과 같이 정의하며, R-행렬이라 부른다

$$ \left( \begin{array}{cccc} u+i & 0 & 0 & 0 \\ 0 & u & i & 0 \\ 0 & i & u & 0 \\ 0 & 0 & 0 & u+i \end{array} \right) $$

  • R-행렬은 다음의 관계식을 만족하며 이를 양-박스터 방정식이라 부른다

$$R_{12}(u)R_{13}(u+v)R_{23}(v)=R_{23}(v)R_{13}(u+v)R_{12}(u)$$ 여기서 $R_{ij}(u) : V_1\otimes V_2\otimes V_3\to V_1\otimes V_2\otimes V_3$의 $i,j$ 부분에 작용하는 R-행렬

모노드로미 행렬

  • 모노드로미 행렬

$$ T_0(\lambda )=\left( \begin{array}{cc} A(\lambda ) & B(\lambda ) \\ C(\lambda ) & D(\lambda ) \end{array} \right) $$

여기서 $V^{\otimes N}$에 작용하는 연산자 $A(\lambda ) ,B(\lambda ) , C(\lambda ) , D(\lambda )$ 는 다음과 같은 관계를 만족한다 $$ \begin{eqnarray} \left[ B(\lambda), B(\lambda') \right] \ &=& 0 \\ A(\lambda)\ B(\lambda') &=& {a(\lambda' - \lambda)\over b(\lambda' - \lambda)} B(\lambda')\ A(\lambda) - {c(\lambda' - \lambda)\over b(\lambda' - \lambda)} B(\lambda)\ A(\lambda') \\ D(\lambda)\ B(\lambda') &=& {a(\lambda - \lambda')\over b(\lambda - \lambda')}B(\lambda')\ D(\lambda) - {c(\lambda - \lambda')\over b(\lambda - \lambda')} B(\lambda)\ D(\lambda') \end{eqnarray} $$


베테안싸쯔 방정식

$$\begin{eqnarray}\label{bae} \left( {\lambda_{\alpha} + {i\over 2} \over \lambda_{\alpha} - {i\over 2}} \right)^{N} = \prod_{\scriptstyle{\beta=1}\atop \scriptstyle{\beta \ne \alpha}}^M {\lambda_{\alpha} - \lambda_{\beta} + i \over \lambda_{\alpha} - \lambda_{\beta} - i } \,, \qquad \alpha = 1 \,, \cdots \,, M \,. \end{eqnarray}$$

  • 베테안싸쯔 방정식은 다음과 같이 표현되기도 한다

$$ \exp(ik_jN)\prod_{i \neq j}^{M}S(\lambda_j,\lambda_i)=1 \,, \qquad j = 1 \,, \cdots \,, M \,. $$ 여기서 $e^{i k_j}=\frac{\lambda_j+i/2}{\lambda_j-i/2}$ 또는 $\lambda_j=\frac{1}{2}\cot \frac{k_j}{2}$ 그리고 $$ S(v,u)=\frac{u-v-i}{u-v+i}. $$

  • 베테안싸쯔 방정식 \ref{bae}의 해를 베테 해(Bethe roots)라 부르며, 각각의 베테 해로부터 해밀토니안 \ref{ham}의 고유벡터를 얻게 된다

고유벡터와 고유값

  • 베테 해 $(u_1,\cdots, u_M)$으로부터 $|u_1,\cdots, u_M\rangle=\prod_{i=1}^{M}B(u_i)|0\rangle \in V^{\otimes N}$를 얻고, 벡터 $|u_1,\cdots, u_M\rangle$ 는 해밀토니안의 고유벡터이며, 고유값 $E$은 다음과 같이 주어진다

$$ E=-\frac{J}{2}\sum_{i=1}^{M}\frac{1}{u_{i}^2+\frac{1}{4}} $$

격자 모형 : 6-vertex model

$$R(u,\eta)=\rho\left( \begin{array}{cccc} \sin (u+\eta ) & 0 & 0 & 0 \\ 0 & \sin (u) & \sin (\eta ) & 0 \\ 0 & \sin (\eta ) & \sin (u) & 0 \\ 0 & 0 & 0 & \sin (u+\eta ) \end{array} \right)$$


메모


관련된 항목들


계산 리소스 및 매스매티카 파일


리뷰논문, 에세이, 강의노트

관련논문

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