"파동 방정식"의 두 판 사이의 차이
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* 편미분방정식<br><math>{ \partial^2 u \over \partial t^2 } = v^2 \nabla^2 u</math><br> | * 편미분방정식<br><math>{ \partial^2 u \over \partial t^2 } = v^2 \nabla^2 u</math><br> | ||
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* 각속도(circular frequency) <math>\omega</math> | * 각속도(circular frequency) <math>\omega</math> | ||
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** 파동방정식의 경우는 <math>k=v\omega</math> 를 만족시킨다 | ** 파동방정식의 경우는 <math>k=v\omega</math> 를 만족시킨다 | ||
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* 초기조건 (<math>t=0</math>) | * 초기조건 (<math>t=0</math>) | ||
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* 노이만 경계조건<br><math>u_{x}(t,x=0)=u_{x}(t,x=a)=0</math><br> | * 노이만 경계조건<br><math>u_{x}(t,x=0)=u_{x}(t,x=a)=0</math><br> | ||
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− | + | ==1차원에서의 일반해== | |
* <math>\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=v^2\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}</math> 또는 <math>\mu\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=T\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}</math> (<math>v=\sqrt{\frac{T}{\mu}}</math>) | * <math>\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=v^2\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}</math> 또는 <math>\mu\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=T\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}</math> (<math>v=\sqrt{\frac{T}{\mu}}</math>) | ||
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* f는 왼쪽, g는 오른쪽으로 이동하는 파동이며, Y는 그 중첩으로 주어진다<br> | * f는 왼쪽, g는 오른쪽으로 이동하는 파동이며, Y는 그 중첩으로 주어진다<br> | ||
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(증명) | (증명) | ||
− | <math>u=x+at</math>, | + | <math>u=x+at</math>, <math>v=x-at</math>라 두자. |
그러면 <math>Y=f(u)+g(v)</math>로 쓸 수 있다. | 그러면 <math>Y=f(u)+g(v)</math>로 쓸 수 있다. | ||
<math>\frac{\partial Y}{\partial t}=\frac{\partial Y}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial t} +\frac{\partial Y}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial t}=f'(u)a+g'(v)(-a)=af'(u)-ag'(v)</math> | <math>\frac{\partial Y}{\partial t}=\frac{\partial Y}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial t} +\frac{\partial Y}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial t}=f'(u)a+g'(v)(-a)=af'(u)-ag'(v)</math> | ||
− | + | <math>W(u,v)=\frac{\partial Y}{\partial t}=af'(u)-ag'(v)</math>. | |
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<math>\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=\frac{\partial W}{\partial t}=\frac{\partial W}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial t} +\frac{\partial W}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial t}=af''(u)a-ag''(v)(-a)=a^2(f''(u)+g''(v))</math> | <math>\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=\frac{\partial W}{\partial t}=\frac{\partial W}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial t} +\frac{\partial W}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial t}=af''(u)a-ag''(v)(-a)=a^2(f''(u)+g''(v))</math> | ||
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<math>\frac{\partial Y}{\partial x}=\frac{\partial Y}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial x} +\frac{\partial Y}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial x}=f'(u)+g'(v)</math> | <math>\frac{\partial Y}{\partial x}=\frac{\partial Y}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial x} +\frac{\partial Y}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial x}=f'(u)+g'(v)</math> | ||
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<math>\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}=\frac{\partial Z}{\partial x}=\frac{\partial Z}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial x} +\frac{\partial Z}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial x}=f''(u)+g''(v)</math> | <math>\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}=\frac{\partial Z}{\partial x}=\frac{\partial Z}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial x} +\frac{\partial Z}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial x}=f''(u)+g''(v)</math> | ||
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따라서 | 따라서 | ||
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<math>\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=a^2\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}=a^2(f''(u)+g''(v))</math>■ | <math>\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=a^2\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}=a^2(f''(u)+g''(v))</math>■ | ||
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* 정상파<br><math>u(x,t)=X(x)T(t)</math> 꼴로 표현되는 파동방정식의 해<br> | * 정상파<br><math>u(x,t)=X(x)T(t)</math> 꼴로 표현되는 파동방정식의 해<br> | ||
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<math>X''(x)=-\frac{\lambda_{n}^2}{v^2}X(x)</math> | <math>X''(x)=-\frac{\lambda_{n}^2}{v^2}X(x)</math> | ||
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<math>T''(t)=-\lambda_{n}^2T(t)</math> | <math>T''(t)=-\lambda_{n}^2T(t)</math> | ||
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− | 여기서 <math>\lambda_{n}=\frac{n\pi v}{L}, | + | 여기서 <math>\lambda_{n}=\frac{n\pi v}{L}, n\in \mathbb{Z}</math> |
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− | <math>u(x,t)=e^{-k n^2 t} e^{ik nx}</math> | + | <math>u(x,t)=e^{-k n^2 t} e^{ik nx}</math> ■ |
* 초기조건 (<math>t=0</math>)<br> 위치 <math>u(x,0)=f(x)</math><br> 속도 <math>u_t(x,0)=g(x)</math><br> | * 초기조건 (<math>t=0</math>)<br> 위치 <math>u(x,0)=f(x)</math><br> 속도 <math>u_t(x,0)=g(x)</math><br> | ||
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* 정상파 http://en.wikipedia.org/wiki/Standing_wave<br> | * 정상파 http://en.wikipedia.org/wiki/Standing_wave<br> | ||
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* 파동방정식 <math>\frac{1}{c^2}{ \partial^2 u \over \partial t^2 } = { \partial^2 u \over \partial x^2 } </math> 은 로렌츠변환에 대하여 불변이다. | * 파동방정식 <math>\frac{1}{c^2}{ \partial^2 u \over \partial t^2 } = { \partial^2 u \over \partial x^2 } </math> 은 로렌츠변환에 대하여 불변이다. | ||
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* 여기서<br><math>\left( \begin{array}{c} x' \\ c t' \end{array} \right) =\left( \begin{array}{cc} \cosh (\epsilon ) & \sinh (\epsilon ) \\ \sinh (\epsilon ) & \cosh (\epsilon ) \end{array} \right) \left( \begin{array}{c} x \\ c t \end{array} \right)</math> , <math>u'(x',t')=u(x,t)</math><br> | * 여기서<br><math>\left( \begin{array}{c} x' \\ c t' \end{array} \right) =\left( \begin{array}{cc} \cosh (\epsilon ) & \sinh (\epsilon ) \\ \sinh (\epsilon ) & \cosh (\epsilon ) \end{array} \right) \left( \begin{array}{c} x \\ c t \end{array} \right)</math> , <math>u'(x',t')=u(x,t)</math><br> | ||
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* <math>u(\mathbf{x},t) = A e^{i(\mathbf{k}\cdot\mathbf{x} - \omega t)}</math><br> | * <math>u(\mathbf{x},t) = A e^{i(\mathbf{k}\cdot\mathbf{x} - \omega t)}</math><br> | ||
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− | + | ==맥스웰방정식== | |
− | * [[맥스웰 방정식|맥스웰방정식]] | + | * [[맥스웰 방정식|맥스웰방정식]] 으로부터 전기장이 파동방정식을 만족시킴을 알 수 있다<br><math> \nabla^2 \mathbf{E}= \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial^2 \mathbf{E}} {\partial t^2}</math><br> |
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* http://www.google.com/search?hl=en&tbs=tl:1&q= | * http://www.google.com/search?hl=en&tbs=tl:1&q= | ||
* [[수학사연표 (역사)|수학사연표]] | * [[수학사연표 (역사)|수학사연표]] | ||
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− | + | ==메모== | |
* 슈뢰딩거 방정식 http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/scheq.html#c1<br> | * 슈뢰딩거 방정식 http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/scheq.html#c1<br> | ||
* 2차원 파동방정식 [http://twitter.com/#%21/mathematicsprof/status/122814424959557632 http://twitter.com/#!/mathematicsprof/status/122814424959557632]<br> | * 2차원 파동방정식 [http://twitter.com/#%21/mathematicsprof/status/122814424959557632 http://twitter.com/#!/mathematicsprof/status/122814424959557632]<br> | ||
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− | + | ==관련된 항목들== | |
* [[열방정식]]<br> | * [[열방정식]]<br> | ||
* [[푸리에 급수]]<br> | * [[푸리에 급수]]<br> | ||
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− | + | ==매스매티카 파일 및 계산 리소스== | |
* https://docs.google.com/leaf?id=0B8XXo8Tve1cxNTU5ZjE0NDQtZDVlOS00MTM4LTkxMWYtYzgwNDE2ZDdjN2E0&sort=name&layout=list&num=50<br> | * https://docs.google.com/leaf?id=0B8XXo8Tve1cxNTU5ZjE0NDQtZDVlOS00MTM4LTkxMWYtYzgwNDE2ZDdjN2E0&sort=name&layout=list&num=50<br> | ||
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* [https://docs.google.com/open?id=0B8XXo8Tve1cxMWI0NzNjYWUtNmIwZi00YzhkLTkzNzQtMDMwYmVmYmIxNmIw 매스매티카 파일 목록] | * [https://docs.google.com/open?id=0B8XXo8Tve1cxMWI0NzNjYWUtNmIwZi00YzhkLTkzNzQtMDMwYmVmYmIxNmIw 매스매티카 파일 목록] | ||
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− | + | ==수학용어번역== | |
− | * | + | * 단어사전 http://www.google.com/dictionary?langpair=en|ko&q= |
− | * | + | * 발음사전 http://www.forvo.com/search/ |
* [http://mathnet.kaist.ac.kr/mathnet/math_list.php?mode=list&ftype=&fstr= 대한수학회 수학 학술 용어집]<br> | * [http://mathnet.kaist.ac.kr/mathnet/math_list.php?mode=list&ftype=&fstr= 대한수학회 수학 학술 용어집]<br> | ||
** http://mathnet.kaist.ac.kr/mathnet/math_list.php?mode=list&ftype=eng_term&fstr= | ** http://mathnet.kaist.ac.kr/mathnet/math_list.php?mode=list&ftype=eng_term&fstr= | ||
* [http://www.nktech.net/science/term/term_l.jsp?l_mode=cate&s_code_cd=MA 남·북한수학용어비교] | * [http://www.nktech.net/science/term/term_l.jsp?l_mode=cate&s_code_cd=MA 남·북한수학용어비교] | ||
− | * [http://kms.or.kr/home/kor/board/bulletin_list_subject.asp?bulletinid=%7BD6048897-56F9-43D7-8BB6-50B362D1243A%7D&boardname=%BC%F6%C7%D0%BF%EB%BE%EE%C5%E4%B7%D0%B9%E6&globalmenu=7&localmenu=4 | + | * [http://kms.or.kr/home/kor/board/bulletin_list_subject.asp?bulletinid=%7BD6048897-56F9-43D7-8BB6-50B362D1243A%7D&boardname=%BC%F6%C7%D0%BF%EB%BE%EE%C5%E4%B7%D0%B9%E6&globalmenu=7&localmenu=4 대한수학회 수학용어한글화 게시판] |
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* http://ko.wikipedia.org/wiki/ | * http://ko.wikipedia.org/wiki/ | ||
* http://en.wikipedia.org/wiki/Plane_wave | * http://en.wikipedia.org/wiki/Plane_wave | ||
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* [http://www.research.att.com/%7Enjas/sequences/index.html The On-Line Encyclopedia of Integer Sequences]<br> | * [http://www.research.att.com/%7Enjas/sequences/index.html The On-Line Encyclopedia of Integer Sequences]<br> | ||
** http://www.research.att.com/~njas/sequences/?q= | ** http://www.research.att.com/~njas/sequences/?q= | ||
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2012년 10월 21일 (일) 04:45 판
개요
- 편미분방정식
\({ \partial^2 u \over \partial t^2 } = v^2 \nabla^2 u\)
주요용어
- 각속도(circular frequency) \(\omega\)
- 파동수 (wavenumber) \(k\)
- 속도 \(v=\omega/k\)
- 진폭 amplitude 파동의 높이
- 위상
- dispersion relation
- 일반적인 파동을 기술하는 편미분방정식에 대하여 wave train \(u(x,t)=A\cos(kx-\omega t)\) 가 미분방정식의 해가 되기 위해 만족시켜야 하는 각속도(circular frequency) \(\omega\)와 파동수 (wavenumber) \(k\)의 관계
- 파동방정식의 경우는 \(k=v\omega\) 를 만족시킨다
경계조건과 초기조건
- 초기조건 (\(t=0\))
- 디리클레 경계조건
\(u(t,x=0)=u(t,x=a)=0\) - 노이만 경계조건
\(u_{x}(t,x=0)=u_{x}(t,x=a)=0\)
1차원에서의 일반해
- \(\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=v^2\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}\) 또는 \(\mu\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=T\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}\) (\(v=\sqrt{\frac{T}{\mu}}\))
- 일반해는 \(Y=f(x+vt)+g(x-vt)\)로 주어진다
- f는 왼쪽, g는 오른쪽으로 이동하는 파동이며, Y는 그 중첩으로 주어진다
(증명)
\(u=x+at\), \(v=x-at\)라 두자.
그러면 \(Y=f(u)+g(v)\)로 쓸 수 있다.
\(\frac{\partial Y}{\partial t}=\frac{\partial Y}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial t} +\frac{\partial Y}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial t}=f'(u)a+g'(v)(-a)=af'(u)-ag'(v)\) \(W(u,v)=\frac{\partial Y}{\partial t}=af'(u)-ag'(v)\).
\(\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=\frac{\partial W}{\partial t}=\frac{\partial W}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial t} +\frac{\partial W}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial t}=af''(u)a-ag''(v)(-a)=a^2(f''(u)+g''(v))\)
\(\frac{\partial Y}{\partial x}=\frac{\partial Y}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial x} +\frac{\partial Y}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial x}=f'(u)+g'(v)\)
\(Z(u,v)=\frac{\partial Y}{\partial x}=f'(u)+g'(v)\)
\(\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}=\frac{\partial Z}{\partial x}=\frac{\partial Z}{\partial u}\frac{\partial u}{\partial x} +\frac{\partial Z}{\partial v}\frac{\partial v}{\partial x}=f''(u)+g''(v)\)
따라서
\(\frac{\partial^2 Y}{\partial t^2}=a^2\frac{\partial^2 Y}{\partial x^2}=a^2(f''(u)+g''(v))\)■
변수분리
- 정상파
\(u(x,t)=X(x)T(t)\) 꼴로 표현되는 파동방정식의 해 - 경계조건 (양 끝점의 위치는 고정) \( t>0\) 일 때, \(u(0,t)=u(L,t)=0\) 이 주어질때, 정상파의 해는 다음과 같다
\(u_n(x,t)=[A\cos(\frac{n\pi v t}{L})+B\sin(\frac{n\pi v t}{L})]\sin (\frac{n\pi x}{L})\)
(증명)
\(X''(x)=-\frac{\lambda_{n}^2}{v^2}X(x)\)
\(T''(t)=-\lambda_{n}^2T(t)\)
여기서 \(\lambda_{n}=\frac{n\pi v}{L}, n\in \mathbb{Z}\)
\(u(x,t)=e^{-k n^2 t} e^{ik nx}\) ■
- 초기조건 (\(t=0\))
위치 \(u(x,0)=f(x)\)
속도 \(u_t(x,0)=g(x)\) - 위와 같은 초기조건이 주어지는 경우, 파동방정식의 해는 푸리에 급수 를 사용하여 해를 표현할 수 있다
- 정상파 http://en.wikipedia.org/wiki/Standing_wave
로렌츠 불변성
- 파동방정식 \(\frac{1}{c^2}{ \partial^2 u \over \partial t^2 } = { \partial^2 u \over \partial x^2 } \) 은 로렌츠변환에 대하여 불변이다.
- 즉 \(\frac{1}{c^2}{ \partial^2 u \over \partial t^2 } = { \partial^2 u \over \partial x^2 } \) 이면, \(\frac{1}{c^2}{ \partial^2 u' \over \partial t'^2 } = { \partial^2 u' \over \partial x'^2 } \) 이 성립한다.
- 여기서
\(\left( \begin{array}{c} x' \\ c t' \end{array} \right) =\left( \begin{array}{cc} \cosh (\epsilon ) & \sinh (\epsilon ) \\ \sinh (\epsilon ) & \cosh (\epsilon ) \end{array} \right) \left( \begin{array}{c} x \\ c t \end{array} \right)\) , \(u'(x',t')=u(x,t)\)
평면파
- \(u(\mathbf{x},t) = A e^{i(\mathbf{k}\cdot\mathbf{x} - \omega t)}\)
맥스웰방정식
- 맥스웰방정식 으로부터 전기장이 파동방정식을 만족시킴을 알 수 있다
\( \nabla^2 \mathbf{E}= \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial^2 \mathbf{E}} {\partial t^2}\)
역사
메모
- 슈뢰딩거 방정식 http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/scheq.html#c1
- 2차원 파동방정식 http://twitter.com/#!/mathematicsprof/status/122814424959557632
관련된 항목들
매스매티카 파일 및 계산 리소스
- https://docs.google.com/leaf?id=0B8XXo8Tve1cxNTU5ZjE0NDQtZDVlOS00MTM4LTkxMWYtYzgwNDE2ZDdjN2E0&sort=name&layout=list&num=50
- http://www.wolframalpha.com/input/?i=
- http://functions.wolfram.com/
- NIST Digital Library of Mathematical Functions
- Abramowitz and Stegun Handbook of mathematical functions
- The On-Line Encyclopedia of Integer Sequences
- Numbers, constants and computation
- 매스매티카 파일 목록
수학용어번역
- 단어사전 http://www.google.com/dictionary?langpair=en%7Cko&q=
- 발음사전 http://www.forvo.com/search/
- 대한수학회 수학 학술 용어집
- 남·북한수학용어비교
- 대한수학회 수학용어한글화 게시판