"연속 방정식"의 두 판 사이의 차이

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*  V 내부에서 Q가 줄어드는 비율:<math>-\frac{d}{dt}\iiint_V \rho \,dV</math><br>
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*  local conservation 은 두 양이 같음을 의미함<br><math>-\frac{d}{dt}\iiint_V \rho \,dV = \iint_{S}\mathbf{J}\cdot d\mathbf{S}</math><br>
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*  local conservation 은 두 양이 같음을 의미함:<math>-\frac{d}{dt}\iiint_V \rho \,dV = \iint_{S}\mathbf{J}\cdot d\mathbf{S}</math><br>
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*  우변에 [[발산 정리(divergence theorem)]] 를 적용하면,<br><math>-\frac{d}{dt}\iiint_V \rho \,dV = \iiint_{V} \nabla\cdot\mathbf{J}\,dV</math><br>
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*  임의의 V에 대하여 성립하므로, 다음을 얻는다<br><math>\frac{d\rho}{dt} + \nabla\cdot\mathbf{J}=0</math><br>
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*  임의의 V에 대하여 성립하므로, 다음을 얻는다:<math>\frac{d\rho}{dt} + \nabla\cdot\mathbf{J}=0</math><br>
 
* 이를 연속방정식이라 부른다
 
* 이를 연속방정식이라 부른다
 
* <math>\rho=j_0</math> 로 두어, <math>\mathbf{j}=(j^0,j^1,j^2,j^3)</math> 에 대하여 <math>\partial_{\mu} j^{\mu}=0</math> 의 형태로 쓰기도 한다
 
* <math>\rho=j_0</math> 로 두어, <math>\mathbf{j}=(j^0,j^1,j^2,j^3)</math> 에 대하여 <math>\partial_{\mu} j^{\mu}=0</math> 의 형태로 쓰기도 한다
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* V : <math>\mathbf{J}=(j_x,j_y,j_z)</math> 이 되도록 하는 충분히 큰 공간
 
* V : <math>\mathbf{J}=(j_x,j_y,j_z)</math> 이 되도록 하는 충분히 큰 공간
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*  total electric charge 또는 total mass in fluid 에 대한 다음과 같은 보존법칙을 얻는다<br><math>Q(t)=\int_V \rho \,dV</math> 는 일정하다<br> 또는<br><math>\frac{dQ}{dt}=0</math><br>
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*  total electric charge 또는 total mass in fluid 에 대한 다음과 같은 보존법칙을 얻는다:<math>Q(t)=\int_V \rho \,dV</math> 는 일정하다<br> 또는:<math>\frac{dQ}{dt}=0</math><br>
  
 
 
 
 
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* 전하 밀도<math>{\rho} </math> (for point charge, density will be a Dirac delta function)
 
* 전하 밀도<math>{\rho} </math> (for point charge, density will be a Dirac delta function)
 
* 전류 밀도<math>\mathbf{J}=(J_x,J_y,J_z)</math>
 
* 전류 밀도<math>\mathbf{J}=(J_x,J_y,J_z)</math>
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*  전류 4-vector<br><math>(j^a) = \left( c \rho, \mathbf{J} \right)</math><br>
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*  전류 4-vector:<math>(j^a) = \left( c \rho, \mathbf{J} \right)</math><br>
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*  4-vector gradient<br><math> \partial_\alpha= \left(\frac{1}{c}\frac{\partial}{\partial t}, \nabla\right) </math><br>
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*  4-vector gradient:<math> \partial_\alpha= \left(\frac{1}{c}\frac{\partial}{\partial t}, \nabla\right) </math><br>
  
 
* 앙페르-패러데이 법칙과 가우스 법칙이 사용된다.
 
* 앙페르-패러데이 법칙과 가우스 법칙이 사용된다.

2013년 1월 12일 (토) 09:59 판

이 항목의 수학노트 원문주소

 

 

개요

  • 국소적인 보존(local conservation) ~ 연속방정식
  • \(\partial_{\mu} j^{\mu}=0\)
  • 싱크와 소스가 있는 경우는 약간의 수정이 필요함

 

 

notation

  • Q  : charge (e.g. electric charge or a mass of fluid)
  • \(\rho\) : charge density (density of some abstract fluid)
    • \(\rho\) 가 상수인 경우, fluid를 incompressible이라 한다
  • \(\mathbf{J}=(j_x,j_y,j_z)\) : current density (velocity x charge density)
  • V : arbitrary  three dimensional region bounded by the closed surface S

 

 

local conservation

  • V 내부에서 Q가 줄어드는 비율\[-\frac{d}{dt}\iiint_V \rho \,dV\]
  • Q-current 의 곡면 S에 대한 flux\[\iint_{S}\mathbf{J}\cdot d\mathbf{S}\]
  • local conservation 은 두 양이 같음을 의미함\[-\frac{d}{dt}\iiint_V \rho \,dV = \iint_{S}\mathbf{J}\cdot d\mathbf{S}\]
  • 우변에 발산 정리(divergence theorem) 를 적용하면,\[-\frac{d}{dt}\iiint_V \rho \,dV = \iiint_{V} \nabla\cdot\mathbf{J}\,dV\]
  • 임의의 V에 대하여 성립하므로, 다음을 얻는다\[\frac{d\rho}{dt} + \nabla\cdot\mathbf{J}=0\]
  • 이를 연속방정식이라 부른다
  • \(\rho=j_0\) 로 두어, \(\mathbf{j}=(j^0,j^1,j^2,j^3)\) 에 대하여 \(\partial_{\mu} j^{\mu}=0\) 의 형태로 쓰기도 한다

 

 

보존량

  • V : \(\mathbf{J}=(j_x,j_y,j_z)\) 이 되도록 하는 충분히 큰 공간
  • total electric charge 또는 total mass in fluid 에 대한 다음과 같은 보존법칙을 얻는다\[Q(t)=\int_V \rho \,dV\] 는 일정하다
    또는\[\frac{dQ}{dt}=0\]

 

 

맥스웰 방정식과 연속방정식

  • 맥스웰 방정식 으로부터 연속방정식을 유도할 수 있다
  • 전하 밀도\({\rho} \) (for point charge, density will be a Dirac delta function)
  • 전류 밀도\(\mathbf{J}=(J_x,J_y,J_z)\)
  • 전류 4-vector\[(j^a) = \left( c \rho, \mathbf{J} \right)\]
  • 4-vector gradient\[ \partial_\alpha= \left(\frac{1}{c}\frac{\partial}{\partial t}, \nabla\right) \]
  • 앙페르-패러데이 법칙과 가우스 법칙이 사용된다.
  • 앙페르-패러데이 법칙에서 시작하자

\(\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{J} + \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ \) 에 divergence 연산자를 적용하여,

\(\nabla \cdot ( \nabla \times \mathbf{B} ) = \mu_0 \nabla \cdot \mathbf{J} + \mu_0 \epsilon_0\frac{\partial (\nabla \cdot \mathbf{E})}{\partial t}\)

\( \nabla \cdot \mathbf{J} + \epsilon_0\frac{\partial (\nabla \cdot \mathbf{E})}{\partial t} = 0\)

가우스 법칙 \(\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}\) 을 적용하면,

\( \nabla \cdot \mathbf{J} + \frac{\partial \rho}{\partial t} = 0\) 을 얻는다.

  • \(\partial_{\mu} j^{\mu}=0\) 로 쓸 수 있다

 

 

역사

 

 

 

메모

 

 

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