"리만 곡률 텐서"의 두 판 사이의 차이

2011년 4월 15일 (금) 07:00 판

세 개의 벡터장 X,Y,Z 가 주어지면, 새로운 벡터장 R(X,Y)Z 를 얻는다
\(R(X,Y)Z=\nabla_X\nabla_YZ-\nabla_Y\nabla_XZ-\nabla_{[X,Y]}Z\)
covariant tensor

\({R^\rho}_{\sigma\mu\nu} = dx^\rho(R(\partial_{\mu},\partial_{\nu})\partial_{\sigma})\)
텐서 표현
\(R(\partial_{i},\partial_{j})={R^l}_{kij} dx^{k}\otimes \frac{\partial}{\partial x^{l}}\)

크리스토펠 기호 를 이용한 성분의 계산
\({R^\rho}_{\sigma\mu\nu} = \partial_\mu\Gamma^\rho_{\nu\sigma} - \partial_\nu\Gamma^\rho_{\mu\sigma} + \Gamma^\rho_{\mu\lambda}\Gamma^\lambda_{\nu\sigma} - \Gamma^\rho_{\nu\lambda}\Gamma^\lambda_{\mu\sigma}\)
\({R^l}_{kij} = \partial_i\Gamma^l_{jk} - \partial_j\Gamma^l_{ik} + \Gamma^l_{is}\Gamma^s_{jk} - \Gamma^l_{js}\Gamma^s_{ik}\)

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 * <math>{R^\rho}_{\sigma\mu\nu} = dx^\rho(R(\partial_{\mu},\partial_{\nu})\partial_{\sigma})</math>
-*  텐서 표현<br><math>R(\partial_{i},\partial_{j})\partial_{k}</math> <br><math>R={R^l}_{kij}dx^{i}\otimes dx^{j}\otimes dx^{k}\otimes \frac{\partial}{\partial x^{l}}</math><br>
+*  텐서 표현 <br><math>R(\partial_{i},\partial_{j})={R^l}_{kij} dx^{k}\otimes \frac{\partial}{\partial x^{l}}</math><br>
 * [[크리스토펠 기호]] 를 이용한 성분의 계산<br><math>{R^\rho}_{\sigma\mu\nu} = \partial_\mu\Gamma^\rho_{\nu\sigma}     - \partial_\nu\Gamma^\rho_{\mu\sigma}     + \Gamma^\rho_{\mu\lambda}\Gamma^\lambda_{\nu\sigma}     - \Gamma^\rho_{\nu\lambda}\Gamma^\lambda_{\mu\sigma}</math><br><math>{R^l}_{kij} = \partial_i\Gamma^l_{jk} - \partial_j\Gamma^l_{ik} + \Gamma^l_{is}\Gamma^s_{jk} - \Gamma^l_{js}\Gamma^s_{ik}</math><br>