"맥스웰 방정식"의 두 판 사이의 차이
| 30번째 줄: | 30번째 줄: | ||
* 전기장 <math>\mathbf{E}(x,y,z,t)=(E_x,E_y,E_z)</math> | * 전기장 <math>\mathbf{E}(x,y,z,t)=(E_x,E_y,E_z)</math> | ||
* 자기장 <math>\mathbf{B}(x,y,z,t)=(B_x,B_y,B_z)</math> | * 자기장 <math>\mathbf{B}(x,y,z,t)=(B_x,B_y,B_z)</math> | ||
| − | |||
| − | |||
* 전하 밀도 (스칼라) <math>\rho(x,y,z,t)</math> | * 전하 밀도 (스칼라) <math>\rho(x,y,z,t)</math> | ||
| − | * 전류 밀도 <math>\mathbf{J}(x,y,z,t)=(J_x,J_y,J_z)</math> | + | * 전류 밀도 <math>\mathbf{J}(x,y,z,t)=(J_x,J_y,J_z)</math><br> |
| + | ** E_y d y\wedge d t | ||
* <math>\mu_0</math> | * <math>\mu_0</math> | ||
* <math>\varepsilon_0</math> | * <math>\varepsilon_0</math> | ||
* <math>c = \frac{1}{\sqrt{\mu_0 \varepsilon_0}}</math> | * <math>c = \frac{1}{\sqrt{\mu_0 \varepsilon_0}}</math> | ||
| − | |||
| − | |||
| − | |||
| − | |||
2012년 6월 12일 (화) 12:39 판
이 항목의 스프링노트 원문주소
개요
- 전기장에 대한 가우스의 법칙
\(\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}\) - 자기장에 대한 가우스의 법칙
\(\nabla \cdot \mathbf{B} = 0\) - 패러데이의 법칙
\(\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}\)
- 앙페르-패러데이 법칙
\(\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{J} + \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ \)
기호
- 메트릭 η = diag(+1, −1, −1, −1)
- 벡터 포텐셜 \(\mathbf{A}(x,y,z,t)=(A_{x},A_{y},A_{z})\)
- 스칼라 포텐셜 \(\phi(x,y,z,t)\)
- 전기장 \(\mathbf{E}(x,y,z,t)=(E_x,E_y,E_z)\)
- 자기장 \(\mathbf{B}(x,y,z,t)=(B_x,B_y,B_z)\)
- 전하 밀도 (스칼라) \(\rho(x,y,z,t)\)
- 전류 밀도 \(\mathbf{J}(x,y,z,t)=(J_x,J_y,J_z)\)
- E_y d y\wedge d t
- \(\mu_0\)
- \(\varepsilon_0\)
- \(c = \frac{1}{\sqrt{\mu_0 \varepsilon_0}}\)
파동 방정식의 유도
- 미분연산자 사이에는 다음과 같은 항등식이 성립 (다변수미적분학 항목 참조)
\(\nabla \times (\nabla \times \mathbf{E})=\nabla (\nabla \cdot \mathbf{E}) - \nabla^2 \mathbf{E}\)
\( \nabla^2 \mathbf{E}= \nabla (\nabla \cdot \mathbf{E}) - \nabla \times (\nabla \times \mathbf{E})\) - 전기장에 대한 가우스의 법칙과 패러데이의 법칙으로부터 다음을 얻는다
\(\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}\), \(\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}\)
\( \nabla^2 \mathbf{E}= \nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \nabla \times \frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}=\nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \frac{\partial (\nabla \times \mathbf{B})} {\partial t}\) - 앙페르-패러데이 법칙으로부터 다음을 얻는다
\(\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{J} + \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ \)
\( \nabla^2 \mathbf{E}= \nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \frac{\partial (\mu_0\mathbf{J} +\mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ )} {\partial t}=\nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \mu_0\frac{\partial \mathbf{J} }{\partial t} +\mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial^2 \mathbf{E}} {\partial t^2}\)
- \(\rho=0, \mathbf{J}=0 \)인 곳에서 전기장은 파동방정식을 만족시키게 된다
\( \nabla^2 \mathbf{E}= \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial^2 \mathbf{E}} {\partial t^2}\)
연속 방정식
- 앙페르-패러데이 법칙과 가우스 법칙이 사용된다.
- 앙페르-패러데이 법칙에서 시작하자
\(\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{J} + \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ \) 에 divergence 연산자를 적용하여,
\(\nabla \cdot ( \nabla \times \mathbf{B} ) = \mu_0 \nabla \cdot \mathbf{J} + \mu_0 \epsilon_0\frac{\partial (\nabla \cdot \mathbf{E})}{\partial t}\)
\( \nabla \cdot \mathbf{J} + \epsilon_0\frac{\partial (\nabla \cdot \mathbf{E})}{\partial t} = 0\)
가우스 법칙 \(\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}\) 을 적용하면,
\( \nabla \cdot \mathbf{J} + \frac{\partial \rho}{\partial t} = 0\) 을 얻는다.
- 마지막에 얻어진 방정식을 연속 방정식 이라 부른다
미분형식을 통한 표현
역사
메모
관련된 항목들
수학용어번역