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| − | * 전기장에 대한 가우스의 법칙과 패러데이의 법칙으로부터 다음을 얻는다:<math>\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0} | + | * 전기장에 대한 가우스의 법칙과 패러데이의 법칙으로부터 다음을 얻는다 |
| + | :<math>\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}, \nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}</math>:<math> \nabla^2 \mathbf{E}= \nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \nabla \times \frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}=\nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \frac{\partial (\nabla \times \mathbf{B})} {\partial t}</math> | ||
* 앙페르-패러데이 법칙으로부터 다음을 얻는다 | * 앙페르-패러데이 법칙으로부터 다음을 얻는다 | ||
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| − | * [[미분형식 (differential forms)과 다변수 미적분학 | + | * [[미분형식 (differential forms)과 다변수 미적분학]] |
* [[편미분방정식]] | * [[편미분방정식]] | ||
| − | * [[파동 방정식 | + | * [[파동 방정식]] |
* [[연속 방정식]] | * [[연속 방정식]] | ||
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| − | + | * https://docs.google.com/file/d/0B8XXo8Tve1cxMHpsWDdfNWJTWWs/edit | |
| + | * [http://blog.wolfram.com/2013/09/19/exploring-maxwells-equations-with-mathematica-9/ Exploring Maxwell’s Equations with Mathematica 9—Wolfram Blog] | ||
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| − | == | + | ==관련논문== |
| − | + | * Tweney, Ryan D. ‘Representing the Electromagnetic Field: How Maxwell’s Mathematics Empowered Faraday’s Field Theory’. Science & Education 20, no. 7–8 (22 April 2010): 687–700. doi:10.1007/s11191-010-9256-9. | |
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| − | + | ==사전 형태의 자료== | |
| − | + | * http://ko.wikipedia.org/wiki/맥스웰_방정식 | |
| + | * http://en.wikipedia.org/wiki/Maxwell's_equations | ||
| + | [[분류:수리물리학]] | ||
| − | * | + | ==메타데이터== |
| − | + | ===위키데이터=== | |
| − | + | * ID : [https://www.wikidata.org/wiki/Q219153 Q219153] | |
| − | + | ===Spacy 패턴 목록=== | |
| − | * [ | + | * [{'LEMMA': 'Maxwell'}] |
2021년 2월 17일 (수) 05:42 기준 최신판
개요
- 전자기현상에 대한 실험으로부터 도출된 전자기장의 성질에 대한 수학적 표현
- 전자기장에 대한 운동방정식이다
- 게이지 이론으로 일반화
맥스웰 방정식
맥스웰 방정식의 벡터 해석학적 표현 (미분)
- 전기장에 대한 가우스의 법칙\[\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}\]
- 자기장에 대한 가우스의 법칙\[\nabla \cdot \mathbf{B} = 0\]
- 패러데이의 법칙
\[\nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}\]
- 앙페르 법칙
\[\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{J} + \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ \]
- 단위는 MKS system of units
맥스웰 방정식의 벡터 해석학적 표현 (적분)
- 전기장에 대한 가우스의 법칙
\[\iint_{S} \mathbf{E}\cdot\,d\mathbf{S} = \frac {Q} {\varepsilon_0}\]
- 자기장에 대한 가우스의 법칙
\[\iint_{S} \mathbf{B}\cdot\,d\mathbf{S} = 0\]
- 패러데이의 법칙
\[\int_{C} \mathbf{E}\cdot\,d\mathbf{r} =-\frac{d}{dt}\iint_{S} \mathbf{B}\cdot\,d\mathbf{S} \]
- 앙페르 법칙
\[\int_{C} \mathbf{B}\cdot\,d\mathbf{r} =\mu_0(I+\varepsilon_{0}\frac{d}{dt}\iint_{S} \mathbf{E}\cdot\,d\mathbf{S})\]
- 단위는 MKS system of units
기호
- 메트릭 η =g_{\mu\nu}= diag(+1, −1, −1, −1)
- 벡터 포텐셜 \(\mathbf{A}(x,y,z,t)=(A_{x},A_{y},A_{z})\)
- 스칼라 포텐셜 \(\phi(x,y,z,t)\)
- 전기장 \(\mathbf{E}(x,y,z,t)=(E_x,E_y,E_z)\)
- 자기장 \(\mathbf{B}(x,y,z,t)=(B_x,B_y,B_z)\)
- 전하 밀도 (스칼라) \(\rho(x,y,z,t)\)
- 전류 밀도 \(\mathbf{J}(x,y,z,t)=(J_x,J_y,J_z)\)
- \(\mu_0\) vacuum permeability
- \(\varepsilon_0\) vacuum permittivity
- \(c = \frac{1}{\sqrt{\mu_0 \varepsilon_0}}\)
- 포벡터\[x^{\alpha}= \left(ct,x,y,z\right) \]\[x_{\alpha}= \left(ct,-x,-y,-z\right) \]\[\frac{\partial}{\partial x^{\alpha}}= \partial_\alpha= \left(\frac{1}{c}\frac{\partial}{\partial t}, \nabla\right) \]\[\frac{\partial}{\partial x_{\alpha}}= \partial^\alpha= \left(\frac{1}{c}\frac{\partial}{\partial t}, -\nabla\right) \]\[ j^{\alpha}=(c\rho, J_x,J_y,J_z)\]
파동 방정식의 유도
- 미분연산자 사이에는 다음과 같은 항등식이 성립 (미분연산자, 다변수미적분학 항목 참조)\[\nabla \times (\nabla \times \mathbf{E})=\nabla (\nabla \cdot \mathbf{E}) - \nabla^2 \mathbf{E}\]\[ \nabla^2 \mathbf{E}= \nabla (\nabla \cdot \mathbf{E}) - \nabla \times (\nabla \times \mathbf{E})\]
- 전기장에 대한 가우스의 법칙과 패러데이의 법칙으로부터 다음을 얻는다
\[\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}, \nabla \times \mathbf{E} = -\frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}\]\[ \nabla^2 \mathbf{E}= \nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \nabla \times \frac{\partial \mathbf{B}} {\partial t}=\nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \frac{\partial (\nabla \times \mathbf{B})} {\partial t}\]
- 앙페르-패러데이 법칙으로부터 다음을 얻는다
\[\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{J} + \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ \] \[ \nabla^2 \mathbf{E}= \nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \frac{\partial (\mu_0\mathbf{J} +\mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ )} {\partial t}=\nabla \frac {\rho} {\varepsilon_0} + \mu_0\frac{\partial \mathbf{J} }{\partial t} +\mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial^2 \mathbf{E}} {\partial t^2}\]
- \(\rho=0, \mathbf{J}=0 \)인 곳에서 전기장은 파동방정식을 만족시키게 된다\[ \nabla^2 \mathbf{E}= \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial^2 \mathbf{E}} {\partial t^2}=\frac{1}{c^2}\frac{\partial^2 \mathbf{E}} {\partial t^2}\]
연속 방정식
- 앙페르-패러데이 법칙과 가우스 법칙이 사용된다.
- 앙페르-패러데이 법칙에서 시작하자
\[\nabla \times \mathbf{B} = \mu_0\mathbf{J} + \mu_0 \varepsilon_0 \frac{\partial \mathbf{E}} {\partial t}\ \] 에 divergence 연산자를 적용하여, \[\nabla \cdot ( \nabla \times \mathbf{B} ) = \mu_0 \nabla \cdot \mathbf{J} + \mu_0 \epsilon_0\frac{\partial (\nabla \cdot \mathbf{E})}{\partial t}\] \[ \nabla \cdot \mathbf{J} + \epsilon_0\frac{\partial (\nabla \cdot \mathbf{E})}{\partial t} = 0\]
가우스 법칙 \(\nabla \cdot \mathbf{E} = \frac {\rho} {\varepsilon_0}\) 을 적용하면, \[ \nabla \cdot \mathbf{J} + \frac{\partial \rho}{\partial t} = 0\] 을 얻는다.
- 마지막에 얻어진 방정식을 연속 방정식 이라 부르며 국소적인 전하의 보존을 의미한다
역사
- 1820 앙페르
- 맥스웰
- 올리버 헤비사이트
- 하인리히 헤르츠
- 수학사 연표
메모
관련된 항목들
- 미분형식과 맥스웰 방정식
- 전자기 텐서와 맥스웰 방정식
- 전자기 포텐셜과 맥스웰 방정식
- 맥스웰 방정식의 평면파 특수해
- 다변수미적분학
- 미분형식 (differential forms)과 다변수 미적분학
- 편미분방정식
- 파동 방정식
- 연속 방정식
매스매티카 파일 및 계산 리소스
- https://docs.google.com/file/d/0B8XXo8Tve1cxMHpsWDdfNWJTWWs/edit
- Exploring Maxwell’s Equations with Mathematica 9—Wolfram Blog
관련논문
- Tweney, Ryan D. ‘Representing the Electromagnetic Field: How Maxwell’s Mathematics Empowered Faraday’s Field Theory’. Science & Education 20, no. 7–8 (22 April 2010): 687–700. doi:10.1007/s11191-010-9256-9.
사전 형태의 자료
메타데이터
위키데이터
- ID : Q219153
Spacy 패턴 목록
- [{'LEMMA': 'Maxwell'}]